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2-1 Modes CW :
2-1-1 analyse thermique transversale :
Dans ce qui suit, nous nous concentrons sur le cas où le dépôt de densité thermique dans la fibre est uniforme, Q(r, φ, z, t)=Q_0 qui est une bonne approximation dans les fibres longues et faiblement dopées. Notez que, tous les variations azimutales peuvent être ignorées pour la structure symétriques de la fibre en coordonnés cylindrique. En revanche, aucune variation z n’est prise en compte (∂t⁄) où z est la direction de propagation le long de la fibre. Pour modéliser les effets thermiques, nous nous référons au revêtement avec l’identification des couches séparées. Dans le première approche, supposons que le noyau et les deux régions de revêtement sont composés de verre, aux propriétés thermiques et mécaniques analogues ainsi qu’à température comparable paramètres indépendants de l’atmosphère comprenant le coefficient de poisson, le module d’Young, expansion et variation de l’indice de réfraction. De plus, le profil thermique dominant est déposé uniquement dans le noyau uniforme.
En ce qui concerne la figure 1, sous le fonctionnement en régime permanant ∂/∂t=0, l’équation de chaleur pour un milieu isotrope. Eq (1) peut être réécrit comme suit:


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2-1 Modes CW :
2-1-1 analyse thermique transversale :
Dans ce qui suit, nous nous concentrons sur le cas où le dépôt de densité thermique dans la fibre est uniforme, Q(r, φ, z, t)=Q_0 qui est une bonne approximation dans les fibres longues et faiblement dopées. Notez que, tous les variations azimutales peuvent être ignorées pour la structure symétriques de la fibre en coordonnés cylindrique. En revanche, aucune variation z n’est prise en compte (∂t⁄) où z est la direction de propagation le long de la fibre. Pour modéliser les effets thermiques, nous nous référons au revêtement avec l’identification des couches séparées. Dans le première approche, supposons que le noyau et les deux régions de revêtement sont composés de verre, aux propriétés thermiques et mécaniques analogues ainsi qu’à température comparable paramètres indépendants de l’atmosphère comprenant le coefficient de poisson, le module d’Young, expansion et variation de l’indice de réfraction. De plus, le profil thermique dominant est déposé uniquement dans le noyau uniforme.
En ce qui concerne la figure 1, sous le fonctionnement en régime permanant ∂/∂t=0, l’équation de chaleur pour un milieu isotrope. Eq (1) peut être réécrit comme suit:

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