لخّصلي

والتي تمثل معادلة تفاضلية جزئية من الدرجة الثانية وغير متجانسة ويؤدي حلها الى ربط التيار بالجهد الاتجاهي المغناطيسي وبمعرفة قيمة A يتم إيجاد المجالات الكهرومغناطيسية الناتجة عن التيار المصدر) كما يلي: 62a-2) 62b-2) ويتم إيجاد A بحل المعادلة التفاضلية الجزئية غير المتجانسة (2-61) أو من خلال الرجوع إلى التعريف الذي سبق تقديمه في الباب الأول كما يلي: 63-2)

والتي تمثل معادلة تفاضلية جزئية من الدرجة الثانية وغير متجانسة ويؤدي حلها الى ربط التيار بالجهد الاتجاهي المغناطيسي وبمعرفة قيمة A يتم إيجاد المجالات

الكهرومغناطيسية الناتجة عن التيار المصدر) كما يلي:

(62a-2)

(62b-2)

ويتم إيجاد A بحل المعادلة التفاضلية الجزئية غير المتجانسة (2-61) أو من خلال

الرجوع إلى التعريف الذي سبق تقديمه في الباب الأول كما يلي:

(63-2)

حيث إن R = |r - r'| ويبين الشكل (192) عناصر هذه المعادلة. ويلاحظ أن هناك فرقا بين المعادلة (632) والمعادلة التي سبق وقدمت في الباب الأول من حيث إن الزمن أصبح أحد مكونات هذه العلاقة. وبما أن المصدر عند النقطة 'r والناتج A عند فإن المسافة بينهما ستنعكس في هذه المعادلة، أو النقطة بمعنى آخر إن حالة المصدر عند الزمن A 1 ستنتج عند الزمن " حيث و R هي المسافة التي تفصلهما وأن 7 هي سرعة انتقال t' = t + R / v إن الحالة أو الحدث. ويمكن القول أن حالة A عند الزمن " تعكس حالة المصدر عند زمن سابق t = " - Rv ضوء ذلك إذا كانت المصادر متناغمة زمنيا يمكن إعادة كتابة المعادلة وهذا ما يطلق عليه بالمجال المتأخر omega ^ dot 9

A (r) ejot

μ

=

J (r') jo( - R / v )dV

4π

R

V

-:2-63) كما يلي(

(64a-2)

H= 1/mu nabla* A

E=-j omega A- j/(omegamuepsilon) nabla( nabla bullet A)

A(r,t)= mu 4 pi iint V^ prime (J(r', t))/R * d * V'أو

(64b-2) A(r)= mu 4 pi iint V^ prime (J(r'))/R * e ^ (- j * kR) * d * V'

حيث إن k equiv omega / v

وتمثل هذه المعادلة الأخيرة الأساس للهوائيات من حيث تحليلها وتحديد خصائصها المختلفة.